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By Wilhelm H. Westphal (auth.)

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Deshalb nennt man diese - wenn man so will fiktiven - Krafte Triigheitskriifte (n'ALEMBERTl). L. vereinigen. ~~ und haben diese Beschreibung durch Einfiihrung Abb. 26. Zur Trilgheitskraft des Begriffs der Tragheitskrafte derjenigen in Inertialsystemen formal angeglichen. Das erweist sich oft als zweckmaBig, besonders wenn man selbst einem beschleunigten System angehOrt und beschreiben will, was man selbst unmittelbar beobachtet und was die mitgefiihrten MeBgerate anzeigen. Man beachte aber, daB man von Tragheitskraften nur unter dieser Voraussetzung sprechen darf.

20a u. 21 a). Nunmehr I I denken wir uns die beiden beliebigen, I I fi2 aber gleich groBen Krafte Fund - F I hinzugefugt, deren Wirkungslinie 1l ~ 11'iz I ist. ltb a I I nissen nichts. Wir vereinigen jetzt Fl I und F zur Resultierenden F;, F2 und I t - F zur Resultierenden F~. Fur diese Abb. 20. Resultierende paralleler KrMte beiden Resultierenden aber ist die Konstruktion der Abb. 19 a ohne weiteres durchzufiihren, und wir erhalten so die Resultierende Fl + F2=F12 der Krafte F2 und Fl. Ihre Wirkungslinie ist denjenigen der Krafte Fl und F2 parallel.

Relativ zu 51 ist er dann unbeschleunigt, so daB dvJdt=O ist. 1st nun auch 52 ein Inertialsystem, so muB der Massenpunkt auch relativ zu ihm unbeschleunigt sein, also dv 2 /dt=0. 1) nur dann der Fall, wenn auch dv/dt=O, also V =const ist. Daraus folgt: Jedes Bezugssystem, das sick relativ zu einem beliebigen I nertialsystem unbeschleunigt bewegt, ist ebenfalls ein Inertialsystem. Es gibt also unendlich viele Inertialsysteme. Ein relativ zu einem Inertialsystem rotierendes Bezugssystem ist auch dann ein Inertialsystem, wenn die Nullpunkte der beiden Systeme relativ zueinander § 17 Beschleunigte Bezugssysteme.

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